свинг знакомства в харькове

Вапос ру знакомства. Свинг знакомства харьков. ^ (со, к) от со характеризует частотную дисперсию плазмы, а его зависимость от к учитывает пространственную дисперсию. Явный вид зависимости ги от со и А; определяется из конкретной модели плазмы. Однако определенные суждения можно сделать, исходя из параметров плазмы и, в частности, из времен релаксаций, тепловых скоростей частиц, характерных частот и размеров плазмы. В таблицах I—III приведены значения некоторых параметров ионосферной и межпланетной плазмы в зависимости от расстояния до поверхности Земли, частично заимствованные из книг [10, 11]. Эти значения следует рассматривать как ориентировочные, так как они постоянно меняются в зависимости от долготы и широты, времени года и суток; они существенным образом зависят также от солнечной активности (мы уже не говорим здесь о неточности измерений). Отметим, что на высотах 200— 350 км от Земли (. F-слой ионосферы) температура электронов может в 2—3 раза: превышать температуру ионов (и нейтральных частиц), но как на меньших, так и на больших высотах это отличие менее существенно. В табл. IV указаны наиболее характерные параметры лабораторной плазмы, встречающейся в газовом разряде и установках для управляемого термоядерного синтеза. Естественно, эти значения также являются ориентировочными. Тензор диэлектрической проницаемости плазмы 1 f\ne’lN в области высоких частот, когда соNe — у—> и (?

>ве =, мало отличается от диэлектрической проницаемости вакуума = 8ц. В этой области свинг знакомства харьков в плазме могут распространяться лишь свинг знакомства харьков электромагнитные волны, показатель преломления свинг знакомства харьков близок к единице, свинг знакомства харьков. е. фазовая скорость близка к скорости света в вакууме, но поглощение которых полностью определяется свойствами плазмы. Из табл. III видно, что для ионосферной плазмы такая область частот лежит при и > 108 сект1, а для лабораторной плазмы (см. табл. IV) — при со Ю12 сек’1. Теория распространения таких высокочастотных волн в плазме достаточно полно изложена 19 Параметры ионосферной плазмы Таблица II ) Высота, км Na, см. 3 N, см-‘ N/\ „ М В„ = н0, Э 4тiNT 100 До Ионосфера Межпланетный газ 104 ю-3 (3-5-10)-10-3 ) свинг знакомства харьков радиус Земли, No — плотность нейтральных частиц, N — плотность заряженных частиц, Т — температура в градусах Кельвина, М — средний молекулярный вес нейтральных частиц и ионов, Но — напряженность магнитного поля Земли (в наших обозначениях Но = До), |3 — отношение кинетического давления заряженных частиц к магнитному давлению. Таблица II ) Параметры ионосферной плазмы Таблица IV) Параметры лабораторной плазмы Лабораторная плазма N, с N о, сж-з Те, °К Газовый разряд низкого давления Высокотемпературная плазма Ю8+10м 10п + 1014 1012+1017 10и-И О’2 lOi+lO3 10s+107 Лабораторная плазма В„, о L0, см м Газовый разряд низкого давления Высокотемп’ературная плазма 102+103 105+Ю7 104+106 1+3 1+10 l-bio2 1 ) Учитывая широкие пределы изменения параметров лабораторной плазмы, мы здесь ограничились указанием лишь основных параметров. Обозначения те же, что и в таблицах I —III; Lo — характерный размер неоднородности порйдка радиуса плазмы. в монографии [1] (см. также [2—5)), особенности распространения таких волн в ионосфере обсуждены в [10, 12]. Мы же здесь рассмотрим в основном волны в плазме в области более низких частот, когда со ^ cojve — В этой области частот, наряду с поперечными электромагнитными волнами в плазме, возможно распространение продольных плазменных волн (со ^ сод-е), электронных и ионных циклона5 тронных ВОЛН (со Sb’ ПОЗВе, свинг знакомства харьков WCOfii, ГД6 СОВа =-, тас а = е, i — частота ларморовского вращения частиц, а п = 1, 2, 3 ) и, наконец, самых низкочастотных магнито-звуковых и магнитогидродинамических волн (со kvTa (а при наличии 23 магнитного ПОЛЯ, когда О) — ПСдЯа k2VTa, сOBa^k^VTci, где к, и /cj_ — соответственно компоненты волнового вектора вдоль и поперек магнитного поля), пространственным расплыванием поля волны из-за теплового движения частиц за период колебаний поля можно пренебречь. Это означает, что можно пренебречь пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости плазмы, обусловленной тепловым движением частиц. Анализ спектров таких высокочастотных колебаний плазмы является относительно простым и подобен используемому в обычной кристаллооптике [2, 9J. Если же со kvTa, то пространственная дисперсия диэлектрической проницаемости является существенной, а тепловое движение частиц играет определяющую роль при нахождении спектров колебаний плазмы. Спектры таких низкочастотных медленных волн кардинальным образом отличаются от спектров высокочастотных волн в плазме). § 2. ОСНОВЫ ЛИНЕЙНОЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ СПЛОШНЫХ СРЕД Прежде чем перейти к исследованию электромагнитных свойств плазмы для конкретной модели, обсудим еще некоторые общие соотношения электродинамики сред с пространственной дисперсией. В первую очередь остановимся на вопросе об энергии электромагнитного поля в такой среде. Внешние источники, создающие поле в среде, естественно, изменяют энергию среды. Это изменение энергии обусловлено взаимодействием электромагнитного поля с источниками поля, или, иными словами, работой поля над внешними источниками. Чтобы вычислить изменение энергии среды, умножим второе из уравнений (1. 6) на Е, а третье уравнение — на В, после чего вычтем одно уравнение из другого. В результате, при учете тождества В rot Е — — Е rot В = — div [ЕВ], сразу же получаем ^ —?

-. iiv[KH]-. UE. (2. 1) ) Физический смысл и математическое содержание условий типа со kvTx и со kvT; L особенно ясны из кинетического уравнения (см. § Зв), откуда видно, свинг знакомства харьков при этом речь идет о сопостав — дк 9/а лении членов и v. 24 Интегрируя это соотношение по некоторому свинг знакомства харьков V, ограниченному поверхностью S, имеем V =—(f \ЕВ]п dS — ^ U0E) dr. (2. 2) s у Предположим теперь, что электромагнитное поле убывает на бесконечности, так что с увеличением объема (при V —>- оо) поверхностным интегралом в соотношении (2. 2) можно пренебречь. Тогда свинг знакомства харьков ^ И + М v представляет собой отнесенную к единице времени сумму изменения энергии поля и выделяющегося тепла, которая как раз равна мощности -\ ш\ В (г, t) ^ ВеЧ ™1) + 1Ге- (кг-ы), (2. 5) с вещественными о> и fc. В самом деле, для такого поля поверхностный интеграл (f’>[EB]ndS (2. 6) ‘s не исчезает, но и не возрастает с увеличением объема V. Свинг знакомства харьков тем объемный интеграл (2. 3) при возрастании V также возрастает. Поэтому поверхностным интегралом (2. 6) по сравнению с интегралом (2. 3) можно пренебречь. Подставляя выражения (2. 5) в соотношение (2. -. iiv[KH]-. UE. (2. 1) ) Физический смысл и математическое содержание условий типа со kvTx и со kvT; L особенно ясны из кинетического уравнения (см. § Зв), откуда видно, свинг знакомства харьков при этом речь идет о сопостав — дк 9/а лении членов и v. 24 Интегрируя это соотношение по некоторому свинг знакомства харьков V, ограниченному поверхностью S, имеем V =—(f \ЕВ]п dS — ^ U0E) dr. (2. 2) s у Предположим теперь, что электромагнитное поле убывает на бесконечности, так что с увеличением объема (при V —>- оо) поверхностным интегралом в соотношении (2. 2) можно пренебречь. Тогда свинг знакомства харьков ^ И + М v представляет собой отнесенную к единице времени сумму изменения энергии поля и выделяющегося тепла, которая как раз равна мощности -\ ш\ В (г, t) ^ ВеЧ ™1) + 1Ге- (кг-ы), (2. 5) с вещественными о> и fc. В самом деле, для такого поля поверхностный интеграл (f’>[EB]ndS (2. 6) ‘s не исчезает, но и не возрастает с увеличением объема V. Свинг знакомства харьков тем объемный интеграл (2. 3) при возрастании V также возрастает. Поэтому поверхностным интегралом (2. 6) по сравнению с интегралом (2. 3) можно пренебречь. Подставляя выражения (2. 5) в соотношение (2. -. iiv[KH]-. UE. (2. 1) ) Физический смысл и математическое содержание условий типа со kvTx и со kvT; L особенно ясны из кинетического уравнения (см. § Зв), откуда видно, свинг знакомства харьков при этом речь идет о сопостав — дк 9/а лении членов и v. 24 Интегрируя это соотношение по некоторому свинг знакомства харьков V, ограниченному поверхностью S, имеем V =—(f \ЕВ]п dS — ^ U0E) dr. (2. 2) s у Предположим теперь, что электромагнитное поле убывает на бесконечности, так что с увеличением объема (при V —>- оо) поверхностным интегралом в соотношении (2. 2) можно пренебречь. Тогда свинг знакомства харьков ^ И + М v представляет собой отнесенную к единице времени сумму изменения энергии поля и выделяющегося тепла, которая как раз равна мощности -\ ш\ В (г, t) ^ ВеЧ ™1) + 1Ге- (кг-ы), (2. 5) с вещественными о> и fc. В самом деле, для такого поля поверхностный интеграл (f’>[EB]ndS (2. 6) ‘s не исчезает, но и не возрастает с увеличением объема V. Свинг знакомства харьков тем объемный интеграл (2. 3) при возрастании V также возрастает. Поэтому поверхностным интегралом (2. 6) по сравнению с интегралом (2. 3) можно пренебречь. Подставляя выражения (2. 5) в соотношение (2.

свинг знакомства в харькове